The power behavior of \(1/(-t)^3\)  in Eq. (REF ) comes from the propagators in the lower part and the \(t\) -channel gluons. This behavior is also consistent with the conventional power counting analysis [1]}, [2]}. However, the final result for the differential cross section will depend on the amplitude squared in the threshold limit \(\chi \rightarrow 1\) . For that, we find,
\(|\overline{{\cal A}_3}|^2=(1-\chi )G_\psi G_{p3}(t)G_{p3}^*(t) \ ,\) 

Поведение функции мощности \(1/(-t)^3\) в уравнении (REF) обусловлено пропагаторами в нижней части и адронами канала \(t\). Это поведение также соответствует обычному анализу счета мощности [1], [2]. Однако, окончательный результат для дифференциального сечения будет зависеть от квадрата амплитуды в пределе порога \(\chi \rightarrow 1\). Для этого мы получаем следующее выражение:



\(|\overline{{\cal A}_3}|^2=(1-\chi )G_\psi G_{p3}(t)G_{p3}^*(t) \)