For the case where the curve end points are parallel, i.e. \(\mathbf {\hat{s}}\left( s\right) =\mathbf {\hat{s}}\left( 0\right) \) , the following holds
\(\theta =\Omega \) , where \(\Omega \)  is the solid angle subtends by the closed
curve \(\mathbf {\hat{s}}\left( s^{\prime }\right) \)  at the origin. This
geometrical rotation of polarization, which is closely related to the Berry's
phase [1]}, has been experimentally measured in
[2]}, [3]}.

В случае, когда конечные точки кривой параллельны, то есть \(\mathbf {\hat{s}}\left( s\right) =\mathbf {\hat{s}}\left( 0\right) \), выполняется следующее соотношение \(\theta =\Omega \), где \(\Omega \) - это полный угол, под которым замкнутая кривая \(\mathbf {\hat{s}}\left( s^{\prime }\right) \) видна от начала координат. Это геометрическое вращение поляризации, которое тесно связано с фазой Берри [1]}, было экспериментально измерено в [2]}, [3]}.