
In the case \(d=4\) , this expression just reduces to the usual Newtonian equation for gravity for a test particle with unit mass \(m\) , i.e. \(\frac{\mathrm {d}^{2}\vec{x}}{\mathrm {d}t^{2}}=-\frac{1}{m}\vec{\nabla }\Phi =\frac{1}{m}\vec{F}_{\mathrm {grav.}}\) . In the case \(d=3\) , we again encounter something special. The Newtonian limit of 3-dimensional gravity shows that test particles do not experience any force. [1]}, [2]}

В случае \(d=4\), это выражение сводится к обычному ньютоновскому уравнению для силы тяжести для испытательной частицы с единичной массой \(m\), то есть \(\frac{\mathrm {d}^{2}\vec{x}}{\mathrm {d}t^{2}}=-\frac{1}{m}\vec{\nabla }\Phi =\frac{1}{m}\vec{F}_{\mathrm {grav.}}\). В случае \(d=3\) мы снова сталкиваемся с чем-то особенным. При ньютоновском пределе трехмерной гравитации испытательные частицы не испытывают никакой силы. [1]}, [2]