For time-independent problems, and for quasistatic driving the relaxation function becomes identical to the magnetic susceptibility, \(\chi \) , [1]}. Thus, we now evaluate \(\chi =\Psi (t=0)\)  for systems prepared in the zero mode, \(k=0\) . We obtain,
\(\chi = \frac{\left(\Gamma _0^2+J\right) K\left(\frac{4J \Gamma _0}{(\Gamma _0+J)^2}\right)-(\Gamma _0+J)^2 E\left(\frac{4J \Gamma _0}{(\Gamma _0+J)^2}\right)}{\pi \Gamma _0^2 |\Gamma _0+J|},\) 

Для проблем, не зависящих от времени, и для квазистатического воздействия функция релаксации становится идентичной магнитной восприимчивости, \(\chi\), [1]}. Таким образом, мы теперь оцениваем \(\chi = \Psi(t=0)\) для систем, приготовленных в нулевом режиме, \(k=0\). Мы получаем,

\(\chi = \frac{\left(\Gamma _0^2+J\right) K\left(\frac{4J \Gamma _0}{(\Gamma _0+J)^2}\right)-(\Gamma _0+J)^2 E\left(\frac{4J \Gamma _0}{(\Gamma _0+J)^2}\right)}{\pi \Gamma _0^2 |\Gamma _0+J|},\)