In the SHF approach [1]}, [2]}, [3]}, the nucleon effective mass \(m^*_{q}/m\)  for a nucleon \(q\)  (\(n\)  or \(p\) ) in asymmetric nuclear matter with density \(\rho \)  can be obtained as follow,
\(\begin{split}\frac{\hbar ^2}{2m^*_{q}(\rho ,\delta )}&=\frac{\hbar ^2}{2m}+\frac{1}{4}t_{1}\Big [(1+\frac{1}{2}x_{1})\rho -(\frac{1}{2}+x_{1})\rho _{q}\Big ]\\&+\frac{1}{4}t_{2}\Big [(1+\frac{1}{2}x_{2})\rho +(\frac{1}{2}+x_{2})\rho _{q}\Big ],\end{split} \) 

В подходе SHF [1], [2], [3] эффективная масса нуклона \(m^*_{q}/m\) для нуклона \(q\) (\(n\) или \(p\)) в асимметричном ядерном веществе с плотностью \(\rho\) может быть получена следующим образом:

\(\begin{split}\frac{\hbar ^2}{2m^*_{q}(\rho ,\delta )}&=\frac{\hbar ^2}{2m}+\frac{1}{4}t_{1}\Big [(1+\frac{1}{2}x_{1})\rho -(\frac{1}{2}+x_{1})\rho _{q}\Big ]\\&+\frac{1}{4}t_{2}\Big [(1+\frac{1}{2}x_{2})\rho +(\frac{1}{2}+x_{2})\rho _{q}\Big ],\end{split} \)