Note the derivation in Eq. (REF ) allows a non-Hermitian Hamiltonian for the fundamental particle: \(H\ne H^{\dagger }\) , which is popular for the effective Hamiltonian describing an open quantum system [1]}, [2]}, [3]}, [4]}. From now on, we set \(\alpha =1\)  by only considering the nondegenerate situation. While our theory can be further extended to the degenerate situation, e.g., the particles and their anti-particles are degenerate in mass.

Обратите внимание, что вывод в уравнении (ССЫЛКА) позволяет использовать несамосопряженный гамильтониан для фундаментальной частицы: \(H\ne H^{\dagger }\) , что является популярным для эффективного гамильтониана, описывающего открытую квантовую систему [1]}, [2]}, [3]}, [4]}. С этого момента мы выбираем \(\alpha =1\)  за счет рассмотрения только недегенерированной ситуации. В то же время наша теория может быть расширена и на дегенерированную ситуацию, например, когда частицы и их античастицы дегенерированы по массе.